Partiendo de las ecuaciones gravito-magnéticas provenientes de la relatividad general para campos débiles (1)-(4), se propone que el campo transversal sea el rotor de un campo potencial (6). Operando como se muestra en la figura de arriba se halla la ecuación que rige los campos (8) y (9). Si bien uno está tentado a usar el calibre de Lorentz, este es inadecuado para la la gravedad, donde los campos estacionarios son los dominantes en el universo, entonces es más conveniente usar el calibrado de campo de Coulomb (10). Este tiene sentido si la corriente de materia se conserva, es decir que la densidad no dependa del tiempo (10 bis). Bajo esta hipótesis las ecuaciones de campo serán ahora (11) y (12). De la condición derivada (13) se puede ver que el potencial gravitatorio es estacionario (solución particular). Dejando los efectos propios de las ondas gravitacionales al campo A el cuál se llama potencial gravito-magnético. De (5) (que no corresponde a una fuerza de Lorentz) este potencial puede ser la vía para generar los fenómenos antigravitacionaes de cuerpos materiales pesados que rotan con gran momento angular de manera pulsante.
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